Основы теоретической физики/Взаимодействие замкнутых систем: различия между версиями
Содержимое удалено Содержимое добавлено
KKorzov (обсуждение | вклад) м KKorzov переименовал страницу Основы теоретической физики/1.1.7. Взаимодействие замкнутых систем в Основы теоретической физики/Взаимодействие замкнутых систем |
Annnk (обсуждение | вклад) |
||
Строка 1:
== 1.1.7. Взаимодействие замкнутых систем ==
Рассмотрим две взаимодействующие системы '''A''' и '''B'''. В этом случае можно сказать, что система '''A''' движется во внешнем поле, создаваемым системой '''B'''. Пусть общая система '''A'''+'''B''' является замкнутой, тогда запишем функцию Лагранжа:
{{ОТФ|формула=1.1.52}}
Здесь первые два слагаемых – это кинетические энергии систем, а третье слагаемое – общая потенциальная энергия. Если перейти в ИСО, где система '''B''' неподвижна как целое, то получим:
{{ОТФ|формула=1.1.53}}
Несмотря на то, что кинетическая энергия всей системы '''B''' равняется нулю в выбранной ИСО, материальные точки внутри системы могут двигаться и менять координаты, значит:
{{ОТФ|формула=1.1.54}}
Можно сделать вывод: движение системы во внешнем поле описывается функцией Лагранжа, в которой потенциальная энергия может зависеть от времени. Например, движение одной материальной точки во внешнем поле будет описываться следующей функцией Лагранжа:
{{ОТФ|формула=1.1.55}}
== См. также ==
[[Основы_теоретической_физики/Функция_Лагранжа_системы_материальных_точек|<<Назад]] | [[Основы_теоретической_физики/Интегралы_движения|Далее>>]]<br>
[[Основы теоретической физики|Оглавление]]
== Примечания ==
{{Примечания}}
{{Темы |Одна тема|Другая тема}}
{{Готовность |100%}}
== См. также ==
| |||